جاذبية كمية حلقية: الفرق بين النسختين

[نسخة منشورة][نسخة منشورة]
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
JarBot (نقاش | مساهمات)
ط بوت:إصلاح تحويلات القوالب
JarBot (نقاش | مساهمات)
ط بوت:إصلاح رابط (1)
سطر 8:
 
تتضمن مناطق البحث الواسعة حوالي 30 مجموعة بحث حول العالم.<ref>{{استشهاد ويب
| مسار = httphttps://indico.cern.ch/event/21917/contributioncontributions/301521199/materialattachments/slides354819/0494246/Rovelli08.pdf
| عنوان = Loop Quantum Gravity
| تاريخ = August 2008
سطر 27:
أظهر روفيلي وسمولين، عام 1994، أن المعاملات الكمومية للنظرية المشتركة بالمساحة والحجم لها طيف مميز. أي إن هندستها مُكممة. تُحدد هذه النتيجة أساسات واضحة للهندسة الكمومية والتي يظهر أنها تُعنون بشبكات لف روجر بينروز وهي رسوم بيانية موسومة باللف.
 
وُضع الإصدار المُقنن للديناميكا على أرض صلبة عن طريق توماس ثيمان الذي حدد معاملًا [[هاملتوني (ميكانيكا الكم)|هاميلتونيًا]] خاليًا من الشذوذ، مُظهرًا الوجود الرياضي لنظرية متناسقة ذات خلفية مستقلة. تطور الإصدار المتلازم للديناميكا خلال عدة عقود وتبلور عام 2008 عن طريق العمل المشترك لمجموعات بحثية في فرنسا وكندا والمملكة المتحدة وبولندا وألمانيا، ما أدى إلى تعريف عائلة من السعات المتحولة، والتي يمكن إظهارها في الحد الكلاسيكي مرتبطةً بعائلة من اقتطاعات النسبية العامة.<ref>{{cite arXiv|last=Rovelli|first=C.|date=2011|title=Zakopane lectures on loop gravity|eprint=1102.3660|class=gr-qc}}</ref> أثبِتت محددودية هذه السعات عام 2011.<ref>{{citeاستشهاد journalبدورية محكمة|last1الأخير1=Muxin|first1الأول1=H.|dateتاريخ=2011|titleعنوان=Cosmological constant in loop quantum gravity vertex amplitude|journalصحيفة=Physical Review D|volumeالمجلد=84|issueالعدد=6|pageصفحة=064010|arxiv=1105.2212|bibcode=2011PhRvD..84f4010H|doi=10.1103/PhysRevD.84.064010}}</ref><ref>{{cite arXiv|last1=Fairbairn|first1=W. J.|last2=Meusburger|first2=C.|date=2011|title=q-Deformation of Lorentzian spin foam models|eprint=1112.2511|class=gr-qc}}</ref> يتطلب هذا الإثبات وجود ثابت كوني موجب متناسق مع التسارع المرصود في [[تسارع توسع الكون|توسع الكون]].
 
== التلازم العام واستقلال الخلفية ==
سطر 39:
 
في الجاذبية الكمية الحلقية، يُؤخذ هذا الوجه من النسبية العامة بجدية ويُحفظ هذا التناظر من خلال اعتماد أن الحالات الفيزيائية تبقى ثابتة في ظل مولدات التماثل التفاضلي. يُفهم تفسير هذا الشرط جيدًا من أجل التماثل التفاضلي المكاني الصرف. ومع ذلك، يُعد فهم التماثل التفاضلي متضمنًا الزمن (القيد الهاميلتوني) أصلب لأنه مرتبط بالديناميكا وما يُعرف بمعضلة الزمن في النسبية العامة.<ref>{{استشهاد ويب
| مسار = httphttps://www.edge.org/3rd_culture/smolin/smolin_p1.html
| عنوان = A Possible Solution For The Problem Of Time In Quantum Cosmology
| تاريخ = 7 April 1997
سطر 48:
| الأول2 = L.
| الأخير1 = Kauffman
| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20190101202114/https://www.edge.org/3rd_culture/smolin/smolin_p1.html | تاريخ أرشيف = 1 يناير 2019 }}</ref> لم يُوجد إطار حسابي عام مقبول لاعتبار هذا القيد حتى الآن.<ref>{{استشهاد بكتاب|الأخير1=Smolin|editor2-first=S.|isbn=978-0-19-926969-3|ناشر=Clarendon Press|صفحات=196''ff''|عنوان=The Structural Foundations of Quantum Gravity|editor3-first=J. T.|editor3-last=Saatsi|editor2-last=French|الأول1=L.|editor1-first=D.|editor1-last=Rickles|chapter=The Case for Background Independence|تاريخ=2006|arxiv=hep-th/0507235|bibcode=2005hep.th....7235S}}</ref><ref>{{استشهاد بكتاب|الأخير=Rovelli|الأول=C.|تاريخ=2004|عنوان=Quantum Gravity|صفحة=13ff|series=Cambridge Monographs on Mathematical Physics|isbn=978-0-521-83733-0}}</ref> إن المرشح المعقول للقيد الهاميلتوني الكمومي هو المعامل الذي قدمه ثيمان.<ref name="Thom">{{citeاستشهاد journalبدورية محكمة|lastالأخير=Thiemann|firstالأول=T.|dateتاريخ=1996|titleعنوان=Anomaly-free formulation of non-perturbative, four-dimensional Lorentzian quantum gravity|journalصحيفة=Physics Letters B|volumeالمجلد=380|issueالعدد=3–4|pagesصفحات=257–264|arxiv=gr-qc/9606088|bibcode=1996PhLB..380..257T|doi=10.1016/0370-2693(96)00532-1}}</ref>
 
تُعد الجاذبية الكمية الحلقية ذات خلفية مستقلة. لا تُضمن معادلات الجاذبية الكمومية الحلقية أو يُعتمد عليها للزمان والمكان (باستثناء ثباتها الطوبولوجي). بدلًا من ذلك، يُتوقع أن تزيد الزمان والمكان على مسافات تُعتبر كبيرة نسبةً إلى طول بلانك. ما تزال هناك خفايا في قضية استقلالية الخلفية في الجاذبية الكمية الحلقية لم تُحل بعد. على سبيل المثال، تتطلب بعض الاشتقاقات خيارًا معدلًا للطوبولوجيا، بينما يجب أن تتضمن أي نظرية كمية متناسقة للجاذبية تغيرات طوبولوجية بصفتها عملية ديناميكية.