النسبية العامة: الفرق بين النسختين

وبصياغة النسبوية، وهي النسخة الهندسية لتأثيرات الجاذبية، تبقى مسألة مصدر الجاذبية. ففي الجاذبية النيوتنية المصدر هو الكتلة. وفي النسبية الخاصة تصبح الكتلة جزءًا من كمية أكثر عمومية تسمى [[موتر الطاقة-الزخم|موتر الإجهاد-الزخم]]، الذي يشمل كل من [[كثافة]] [[كثافة الطاقة|الطاقة]] والزخم وكذلك [[إجهاد (ميكانيكا)|الإجهاد]]: الضغط والقص.{{Refn|group=ملاحظة|name=الضغط والقص|{{Harvnb|Ehlers|1973|ploc=الصفحة 16}}، {{Harvnb|Kenyon|1990|loc=القسم 7.2}}، {{Harvnb|Weinberg|1972|loc=القسم 2.8}}}} وباستخدام مبدأ التكافؤ، يتم تعميم هذا الموتر بسهولة على الزمكان المنحني. وبالاعتماد أكثر على مزيد من التشابه مع الجاذبية النيوتنية الهندسية، من الطبيعي أن نفترض أن [[معادلة الحقل]] للجاذبية ترتبط بهذا الموتر و[[انحناء ريتشي|موتر ريتشي]]، الذي يصف فئة معينة من تأثيرات المد والجزر: التغير في الحجم لسحابة صغيرة من جسيمات الاختبار التي هي في راحة في البداية، ثم تسقط سقوطًا حرًا. في النسبية الخاصة، يتوافق [[حفظ الطاقة (فيزياء)|حفظ الطاقة]] مع القول بأن موتر زخم الطاقة خالٍ من ال[[تباعد]]. هذه الصيغة يتم تعميمها أيضًا بسهولة للزمكان المنحني من خلال استبدال المشتقات الجزئية بنظيراتها [[متعدد الشعب|متعددة الشعب]] المنحنية، [[مشتقة متغايرة|المشتقات المتغايرة]] التي دُرست في الهندسة التفاضلية. مع هذا الوضع الإضافي؛ وهو التباعد المتغاير لموتر الإجهاد-الزخم، ومن ثم أيًا كان على الجانب الآخر من المعادلة، فهو صفر؛ أبسط مجموعة من المعادلات هي التي تُسمى معادلات (حقل) أينشتاين:

يشير الطلب على الاتساق بين الوصف الكمي للمادة والوصف الهندسي للزمكان،{{Refn|group=ملاحظة|name=الطلب|ببساطة، المادة هي مصدر انحناء الزمكان، وبمجرد أن تكون لدى المادة خصائص الكم، يمكننا أن نتوقع أن الزمكان لديه ذلك أيضًا راجع {{Harvnb|Carlip|2001|loc=القسم 2}}}} وكذلك ظهور التفردات (حيث تصبح مقاييس طول الانحناء مجهرية)، إلى الحاجة إلى نظرية كاملة للجاذبية الكمية: للحصول على وصفٍ كافٍ لداخل الثقب الأسود، وللكون المبكر للغاية، هناك حاجة إلى نظرية تُوصَف فيها الجاذبية والهندسة المرتبطة بها للزمكان في لغة الفيزياء الكمية.{{Refn|group=ملاحظة|name=الفيزياء الكمية|{{Harvnb|Schutz|2003|ploc=الصفحة 407}}}} وعلى الرغم من الجهود الكبيرة المبذولة، لا توجد حاليًا نظرية كاملة معروفة ومتسقة للجاذبية الكمية، على الرغم من وجود عدد من النظريات المرشَّحة الواعدة.{{Refn|group=ملاحظة|name=النظريات|{{Harvnb|Hamber|2009}}}}{{Refn|group=ملاحظة|name=المرشَّحة|يمكن الاطلاع على خط زمني ونظرة عامة في {{Harvnb|Rovelli|2000}}}}