إلكترون: الفرق بين النسختين
| [نسخة منشورة] | [نسخة منشورة] |
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
الرجوع عن تعديل معلق واحد من 94.59.117.126 إلى نسخة 34021380 من JarBot. |
بوت:الإبلاغ عن رابط معطوب أو مؤرشف V3.2 |
||
سطر 197:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-08-25
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170505072140/http://www.nobelprize.org:80/nobel_prizes/physics/laureates/1906/thomson-lecture.pdf | تاريخ الأرشيف = 05 مايو 2017 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>. وقد أعاد الفيزيائي الأيرلندي جورج فيتزجيرالد الاقتراح بتسمية تلك الجسيمات باسم إلكترون، وقد لقي هذا الاسم قبولا علميا دوليا منذ ذلك الوقت <ref name="leicester"/>.
اكتشف الفيزيائي الفرنسي [[هنري بيكريل]] أثناء دراسة [[ومضان|الومضان]] الطبيعي للمعادن سنة 1896 أنها تصدر إشعاع دون التعرض لمصدر طاقة خارجي. فأصبحت تلك [[نشاط إشعاعي|المواد المشعة]] موضع اهتمام كبير للعلماء خصوصا الفيزيائي [[نيوزيلندا|النيوزلندي]] [[إرنست رذرفورد]] الذي اكتشف أنها تصدر جسيمات. وأطلق عليها [[جسيم ألفا|جسيمات ألفا]] و[[جسيم بيتا|بيتا]] على أساس قدرتها على اختراق المادة<ref>
سطر 274:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-12-03
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170809100439/http://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1922/bohr-lecture.pdf | تاريخ الأرشيف = 09 أغسطس 2017 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>.ومع ذلك ف[[نموذج بور]] لم يتمكن من تفسير الفروق في الكثافة النسبية لخطوط الطيف، وكذلك أطياف العناصر الأثقل من الهيدروجين، فهي بالكاد اقتصرت على تفسير ذرة [[الهيدروجين]]<ref name="smirnov">
{{مرجع كتاب
|الأخير=Smirnov |الأول=Boris M.
سطر 357:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-08-30
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170201232114/http://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1929/broglie-lecture.pdf | تاريخ الأرشيف = 01 فبراير 2017 | وصلة مكسورة = yes }}</ref> حيث أنه وتحت ظروف مناسبة ستُظهر الإلكترونات والمواد الأخرى خصائص كل من الجسيمات والضوء. ويُستدل على الخصائص الجسيميّة لجسيم ما عندما يُظهر أنه يملك موقعًا متمركزاً في [[مكان (فيزياء)|المكان]] يعتمد على انحناء مساره أثناء حركته.<ref>
{{مرجع كتاب
|الأول=Brigitte |الأخير=Falkenburg
سطر 373:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-08-30
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170611005933/http://www.nobelprize.org:80/nobel_prizes/physics/laureates/1937/davisson-lecture.pdf | تاريخ الأرشيف = 11 يونيو 2017 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>
[[ملف:Orbital s1.png|تصغير|alt=سحابة زرقاء متناظرة تقل كثافتها كلما ابتعدت عن المركز|في ميكانيكا الكم يوصف [[المدار الذري]] سلوك الإلكترون في الذرة، وهو توزيع الاحتمالات بدلا من المدار. ويشير النطاق المظلل في الرسم إلى الاحتمال النسبي "للعثور" على الإلكترون ذو طاقة معطاة حسب [[رقم الكم|الرقم الكمي]] عند تلك النقطة.]]
سطر 419:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-11-01
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20180809111420/https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1933/dirac-lecture.pdf | تاريخ الأرشيف = 09 أغسطس 2018 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>. تلك الجسيمات قد اكتشفها [[كارل أندرسون]] سنة 1932، الذي اقترح بتسميتها الإلكترونات القياسية أو نيجاترون '''negatrons'''، حيث أنها مزيج من كلمتي الكترون ''electron'' وسلبي ''negative''. ولا يزال مصطلح نيجاترون يستخدم من حين لآخر، ويمكن اختصارها إلى نيجاتون 'negaton'{{يم}}<ref>
{{مرجع كتاب
|الأول=Helge |الأخير=Kragh
سطر 442:
|ناشر=[[مؤسسة نوبل]]
|تاريخ الوصول=2008-11-04
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20180810190225/https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1965/ | تاريخ الأرشيف = 10 أغسطس 2018 }}</ref>.
=== معجلات الجسيمات ===
سطر 453:
|ناشر=[[جامعة ستانفورد]]
|تاريخ الوصول=2008-09-15
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20160603171047/http://www.slac.stanford.edu/pubs/beamline/27/1/27-1-panofsky.pdf | تاريخ الأرشيف = 03 يونيو 2016 }}</ref>. وأول محاولة ناجحة لتسريع الالكترونات باستخدام [[الحث الكهرومغناطيسي]] كانت عن طريق جهاز [[بيتاترون]] الذي أنشأه [[دونالد كيرست]] سنة 1942. ووصلت طاقته الأولية حوالي MeV{{يم}}2.3 في حين وصلت طاقة البيتاترون التالية إلى 300 MeV. ثم اكتشف [[الإشعاع السنكروتروني]] سنة 1947 بطاقة 70 MeV في شركة [[جنرال إلكتريك]]. وكانت عملية تسريع الإلكترونات والتي قاربت سرعتها من سرعة الضوء خلال مجال مغناطيسي هي السبب في ظهور هذا الإشعاع<ref>
{{cite journal
|الأخير=Elder |الأول=F. R. |الأخير2=Gurewitsch |الأول2=A. M.
سطر 490:
|ناشر=CERN
|تاريخ الوصول=2008-09-15
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20130213071348/http://public.web.cern.ch:80/public/en/research/LEPExp-en.html | تاريخ الأرشيف = 13 فبراير 2013 }}</ref><ref>
{{cite journal
|السنة=2000
سطر 516:
|مسار=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mpsme
|عنوان=CODATA value: proton-electron mass ratio
|series=2006 CODATA recommended values|ناشر=National Institute of Standards and Technology|تاريخ الوصول=2009-07-18| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20190328001314/https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mpsme | تاريخ الأرشيف = 28 مارس 2019 }}</ref><ref>{{مرجع كتاب
|الأخير=Zombeck|الأول=Martin V.|سنة=2007
|عنوان=Handbook of Space Astronomy and Astrophysics
سطر 549:
| ناشر = [[المعهد الوطني للمعايير والتقنية]]
| تاريخ الوصول = 2009-01-15
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20131014073417/http://physics.nist.gov:80/cuu | تاريخ الأرشيف = 14 أكتوبر 2013 }}</ref> الذي هو وحدة الشحن القياسية للجسيمات دون ذرية. ففي حدود دقة التجريبية فإن شحنة الإلكترون مطابقة ومعاكسة لشحنة البروتون<ref>
{{cite journal
| الأخير == Zorn | الأول == J.C.
سطر 727:
| مسار = http://www.newscientist.com/article/mg15320662.300-science--more-to-electrons-than-meets-the-eye.html
| تاريخ الوصول = 2008-09-17
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20150211085433/http://www.newscientist.com/article/mg15320662.300-science--more-to-electrons-than-meets-the-eye.html | تاريخ الأرشيف = 11 فبراير 2015 }}</ref>. وأكد هذا الاستقطاب تجريبيا سنة 1997 باستخدام معجل الجسيمات الياباني [[كيك بي (معجل جسيمات)|كيك بي]]<ref>
{{cite journal
| الأخير = Levine | الأول = I.
سطر 873:
| ناشر = [[مؤسسة نوبل]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-28
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20171201182855/https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1927/ | تاريخ الأرشيف = 01 ديسمبر 2017 }}</ref>. القيمة لدى الإلكترون هي {{val|2.43|e=-12|u=m}}{{يم}}<ref name="CODATA"/>، فإن كان الطول الموجي للضوء طويلا (على سبيل المثال، الطول الموجي [[ضوء مرئي|للضوء المرئي]] هو 0.4–0.7 ميكرومتر) فإن انزياح الطول الموجي يكون ضئيلا. ويسمى هذا التفاعل بين الضوء والإلكترونات الحرة تشتت تومسون الخطي أو [[تشتت تومسون]]<ref name="Chen1998">
{{cite journal
| الأخير = Chen | الأول = S.-Y.
سطر 1٬143:
| ناشر = [[مؤسسة نوبل]]
| تاريخ الوصول = 2008-10-13
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20180618025841/https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1972/ | تاريخ الأرشيف = 18 يونيو 2018 }}</ref>. (نصف قطر أزواج كوبر حوالي 100 نانومتر، بحيث تتداخل مع بعضها البعض.)<ref>
{{cite journal
| الأخير = Kadin | الأول = A.M.
سطر 1٬161:
| عمل = [[علم يوميا]]
| تاريخ الوصول = 2009-08-01
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20190404130054/https://www.sciencedaily.com/releases/2009/07/090730141607.htm | تاريخ الأرشيف = 04 أبريل 2019 }}</ref><ref>
{{cite journal
| الأخير = Jompol | الأول = Y.
سطر 1٬183:
| ناشر = [[مؤسسة نوبل]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-25
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170829020100/http://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1958/ | تاريخ الأرشيف = 29 أغسطس 2017 }}</ref>.
[[ملف:Lorentz factor.svg|تصغير|alt=يبدا تسلسل الحدث من نقطة الصفر وتنحني بقوة صعودا يمينا إلى الأعلى|عامل لورنتز هو دالة للسرعة. وتبدأ بقيمة 1 وتتجه إلى مالانهاية حيث ''v'' تقترب من ''c''.]]
سطر 1٬197:
| ناشر = [[Stanford Linear Accelerator Center]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-25
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20111212133514/http://www2.slac.stanford.edu/vvc/theory/relativity.html | تاريخ الأرشيف = 12 ديسمبر 2011 }}</ref>.
بما أن الإلكترون يتصرف كموجة، فعند سرعة معينة يصبح له ميزة [[موجة مادية|موجة بروجلي]]. وتلك القيمة معطاة بالقانون ''λ''<sub>e</sub> = ''h''/''p'' حيث ''h'' هو [[ثابت بلانك]] و''p'' هو العزم<ref name="de_broglie"/>. فما فوق 51 GeV للإلكترون فإن الطول الموجي يصبح {{val|2.4|e=-17|u=m}}، وهو صغير بما يكفي لاستكشاف هياكل أقل بكثير من حجم نواة الذرة<ref>
{{مرجع كتاب
سطر 1٬259:
| ناشر = [[جامعة ستانفورد]]
| تاريخ الوصول = 2008-11-01
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20180720234517/http://www.slac.stanford.edu/pubs/beamline/26/1/26-1-sather.pdf | تاريخ الأرشيف = 20 يوليو 2018 }}</ref>. ثم بدأ ما تبقى من البروتونات والنيوترونات بالتفاعل مع بعضها البعض في عملية تسمى [[تخليق نووي]] ومكونة نظائر [[الهيدروجين]] و[[الهيليوم]] مع كميات ضئيلة من [[الليثيوم]]. بلغت ذروة تلك العملية بعد خمس دقائق<ref>
{{cite arxiv
| last = Burles | first = S.
سطر 1٬377:
| عمل = [[نيو ساينتست]]
| تاريخ الوصول = 2008-08-28
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20150211085842/http://www.newscientist.com/article/mg12717284.700-muons-pions-and-other-strange-particles-.html | تاريخ الأرشيف = 11 فبراير 2015 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>
:{{Subatomic particle|Muon}}{{يم}} ← {{Subatomic particle|Electron}}{{يم}} + {{Subatomic particle|Muon antineutrino|link=yes}} + {{Subatomic particle|Electron antineutrino|link=yes}}
سطر 1٬389:
| ناشر = [[جامعة كاليفورنيا]]
| تاريخ الوصول = 2008-10-11
| وصلة مكسورة = yes | مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20140130063958/http://www.universityofcalifornia.edu/news/article/18277 | تاريخ الأرشيف = 30 يناير 2014 }}</ref>.]]
لعمل نظام مراقبة الإلكترونات عن بعد يجب الكشف عن طاقاتها المشعة. مثال على ذلك: في بيئة تحوي طاقة عالية مثل [[هالة (فضاء)|الهالة]] المحيطة بالنجم فإن الإلكترونات الحرة تشكل [[بلازما (فيزياء)|بلازما]] تشع طاقة بسبب أشعة الانكباح. وتخضع غازات الإلكترون ل[[تذبذب البلازما]]، والتي تنشأ موجاتها من تغيرات متزامنة في كثافة الإلكترونات، مما ينتج عنها انبعاثات بالطاقة والتي يمكن الكشف عنها باستخدام [[تلسكوب راديوي|تلسكوبات الراديو]]<ref>
{{cite journal
سطر 1٬411:
| ناشر = [[المعهد الوطني للمعايير والتقنية]]
| تاريخ الوصول = 2007-01-08
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20100223061016/http://physics.nist.gov:80/Pubs/AtSpec/ | تاريخ الأرشيف = 23 فبراير 2010 }}</ref><ref>
{{مرجع كتاب
| الأخير = Fowles | الأول = G.R.
سطر 1٬430:
| ناشر = [[مؤسسة نوبل]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-24
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20170621022452/http://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1989/illpres/ | تاريخ الأرشيف = 21 يونيو 2017 }}</ref>. وتم حساب العزم المغناطيسي للإلكترون بدقة تصل إلى أحد عشر رقم، وهو أمر اعتبر بأنه أكثر دقة من أي ثابت فيزيائي آخر تم الحصول عليه حتى سنة 1980<ref>
{{cite journal
| الأخير = Ekstrom | الأول = P.
سطر 1٬448:
| ناشر = [[جامعة لوند]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-17
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20090325194101/http://www.atto.fysik.lth.se/video/pressrelen.pdf | تاريخ الأرشيف = 25 مارس 2009 }}</ref><ref name=Mauritsson>
{{cite journal
| الأخير = Mauritsson | الأول = J.
سطر 1٬483:
| ناشر = [[مركز لانغلي البحثي]], [[ناسا]]
| تاريخ الوصول = 2008-09-20
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20160210094911/http://grin.hq.nasa.gov/ABSTRACTS/GPN-2000-003012.html | تاريخ الأرشيف = 10 فبراير 2016 }}</ref>.]]
تُستخدم [[أشعة مهبطية|أشعة الإلكترون]] في [[لحام بالحزمة الإلكترونية|اللحيم]]<ref>
{{مرجع ويب
سطر 1٬492:
| ناشر = [[مختبر لورانس ليفرمور الوطني]]
| تاريخ الوصول = 2008-10-16
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20130829210841/https://www.llnl.gov/str/MarApr08/elmer.html | تاريخ الأرشيف = 29 أغسطس 2013 }}</ref> بحيث تصل كثافة الطاقة فيه إلى <sup>7</sup>10 وات.سم<sup>−2</sup> ويتركز قطره الضيق بين {{لا لف|0.1–1.3 مم}} وعادة لا يحتاج إلى مواد حشو، ولكنه يحتاج إلى فراغ لتنفيذ تقنية اللحام كي لا يتفاعل شعاع الالكترون مع الغاز قبل وصوله الهدف، ويمكن استخدامه في ربط مواد موصلة تعتبر غير صالحة للحام<ref>
{{مرجع كتاب
| الأخير = Schultz | الأول = H.
سطر 1٬565:
| ناشر = [[Cancer Network]]
| تاريخ الوصول = 2008-10-26
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20090406144402/http://www.cancernetwork.com:80/cancer-management/chapter02/article/10165/1165822 | تاريخ الأرشيف = 06 أبريل 2009 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>.
تستخدم [[معجلات الجسيمات]] المجال الكهربائي لدفع الإلكترونات وجسيماتها المضادة إلى طاقات عالية. وبما أن تلك الجسيمات تمر عبر حقول المغناطيس، فإنها تقذف أشعة السنكروترون. وتتوقف كثافة الأشعة على اللف، الذي يستقطب حزم الالكترون، وهي عملية تعرف باسم [[تأثير سوكولوف-ترنوف]]{{#tag:ref|استقطاب الحزم الالكترونية يعني أن لف جميع الإلكترونات تنصب إلى اتجاه واحد. وبعبارة أخرى فإن اسقاطات لف جميع الإلكترونات على متجه زخمها لها نفس العلامة.|group=معلومة}}. يمكن الاستفادة من الحزم الإلكترونية المستقطبة عند عمل تجارب مختلفة. ويمكن أيضا استخدام [[مسرع دوراني تزامني]] (السنكروترون) في [[تثبيط الإشعاع|تبريد]] الحزم الإلكترونية مما يقلل من انتشار زخم الجسيمات. بمجرد أن الجسيمات قد تسارعت للطاقة المطلوبة فإن حزم الإلكترونات والبوزترونات المنفصلة تنجذب نحو الاصطدام. بإمكان متابعة انبعاثات الطاقة الناتجة عن طريق [[كاشف الجسيمات]] وهذا يدرس في [[فيزياء الجسيمات]]<ref>{{مرجع كتاب
سطر 1٬617:
| ناشر = [[جامعة كامبريدج]]
| تاريخ الوصول = 2009-03-23
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20181004024632/http://www-g.eng.cam.ac.uk:80/125/achievements/mcmullan/mcm.htm | تاريخ الأرشيف = 04 أكتوبر 2018 }}</ref>. [[مجهر ضوئي|للمجاهر البصرية]] التقليدية انحلال محدود-الحيود للضوء الأزرق بحوالي 200 نانومتر<ref>
{{مرجع كتاب
| الأخير = Slayter | الأول = H.S.
سطر 1٬717:
| ناشر = [[مؤسسة نوبل]]
| تاريخ الوصول = 2008-10-18
| مسار الأرشيف = https://web.archive.org/web/20100109052223/http://nobelprize.org:80/educational_games/physics/integrated_circuit/history/ | تاريخ الأرشيف = 09 يناير 2010 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>.
== انظر أيضا ==
| |||