سعة حرارية: الفرق بين النسختين
[نسخة منشورة] | [نسخة منشورة] |
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
ط بوت:الإبلاغ عن رابط معطوب أو مؤرشف V2.7 |
لا ملخص تعديل وسمان: تعديلات طويلة تحرير مرئي |
||
سطر 1:
'''السعة الحرارية''' أو '''التحميل الحراري''' مصطلح من علم [[ديناميكا حرارية|الديناميكا الحرارية]] يرمز له عادة ب '''C'''.<ref>{{cite web|title=Heat Storage in Materials| work=The Engineering Toolbox |url=http://www.engineeringtoolbox.com/sensible-heat-storage-d_1217.html| مسار الأرشيف = http://web.archive.org/web/20171006050637/http://www.engineeringtoolbox.com:80/sensible-heat-storage-d_1217.html | تاريخ الأرشيف = 06 أكتوبر 2017 }}</ref><ref>{{cite journal|first=David |last=Wallace|url=http://philsci-archive.pitt.edu/archive/00004744/01/gravent_archive.pdf|title= Gravity, entropy, and cosmology: in search of clarity|journal=British Journal for the Philosophy of Science|doi=10.1093/bjps/axp048|format=preprint|year=2010|volume=61|issue=3|page=513|bibcode = 2010BJPS...61..513W |arxiv = 0907.0659 }}</ref><ref>{{cite web|title=HCV (Molar Heat Capacity (cV)) Data for Methanol| work=Dortmund Data Bank Software and Separation Technology |url=http://ddbonline.ddbst.de/EE/110%20HCV%20(Molar%20Heat%20Capacity%20(cV)).shtml| مسار الأرشيف = http://web.archive.org/web/20140729095539/http://ddbonline.ddbst.de/EE/110%20HCV%20(Molar%20Heat%20Capacity%20(cV)).shtml | تاريخ الأرشيف = 29 يوليو 2014 }}</ref>
وهي قيمة تبين مدى قابلية جسم ما لتخزين [[حرارة|الطاقة الحرارية]]. حيث ترمز C لقيمة الطاقة الحرارية Q التي يجب إمداد جسم أو نظام ما بها لرفع درجة حرارته درجة مئوية واحدة. وعلى هذا الأساس فإن وحدة التحميل الحراري هي [[جول|الجول]] لكل [[كلفن]]. بالنسبة للمواد الصلبة والسوائل لاتختلف السعة الحرارية عند ضغط ثابت عن تلك المقاسة عند حجم ثابت. أما بالنسبة للغازات فنميز بين السعة الحرارية عند ضغط
* السعة الحرارية عند حجم ثابت:<math>C_V=\left(\frac{\partial U}{\partial T}\right)_V</math>
* السعة الحرارية عند ضغط ثابت: <math>C_P=\left(\frac{\partial H}{\partial T}\right)_P</math>
هذا هو التعريف الترموديناميكي للحرارة النوعية لغاز حيث تعني U [[طاقة داخلية|الطاقة الداخلية]]
== السعة الحرارية للماء ==
تختلف السعة الحرارية لمادة عند درجات حرارة مختلفة. فعلى سبيل المثال نجد السعة الحرارية للماء عند درجة حرارة 20 درجة مئوية تختل طفيفا عنها عند درجة حرارة 15 مئوية
* ماء عند 20 °C: <math>c = 4{,}190~\mathrm{kJ/(kg\, K)}</math>
* ماء عند 15 °C: <math>c = 4{,}186~\mathrm{kJ/(kg\, K)}</math>
السطر 15 ⟵ 17:
وهكذا فهي تختلف بين درجة الصفر المئوي إلى 100 مئوية. عند الصفر المئوي تسود [[حرارة انصهار|حرارة الانصهار]] أي تحول الثلج إلى ماء وعند 100 درجة مئوية للماء تسود [[درجة الغليان]].
لكي ينصهر الثلج ويتحول إلى ماء فهو يحتاج لامتصاص حرارة من
لترتفع درجة حرارته من 20 إلى 21 [[درجة مئوية]]
== السعة الحرارية المولية ==
يجب التفرقة بين المصطلحات الآتية
* '''[[حرارة نوعية|الحرارة النوعية]]''' <math>c</math>, وهي تقاس بالنسبة لوحدة [[كتلة|الكتلة]](عادة الكيلوجرام) <math>[c] = \mathrm{\tfrac{J}{kg \cdot K}}</math>
* ''' السعة الحرارية المولية ''' <math>C_\mathrm{mol}</math>), وتقاس لكمية 1 [[مول]] من المادة <math> [C_\mathrm{mol}] =\mathrm{\tfrac{J}{mol \cdot K}}</math>
السطر 46 ⟵ 49:
|}
ينطبق [[قانون دولون-بتي]] للحرارة النوعية على المواد الصلبة للفلزات الثقيلة في درجات الحرارة العالية ، حيث يعطي سعة حرارية مولية ثابتة قدرها <math>C_\mathrm{mol} = 3 R \approx 25 \mathrm{J/(mol \cdot K)}</math> للمادة
ولكن نموذج دولون-بتي يفشل في حساب السعة الحرارية للمواد الصلبة في درجات الحرارة المنخفضة. وفشل كذلك [[نموذج أينشتاين]] ولكن نجح في ذلك [[نموذج ديباي]] وهو يبدي اعتمادا للسعة الحرارية على درجة الحرارة في درجات الحرارة المنخفضة بالعلاقة <math>T^3</math>.
وطبقا لنموذج ديباي تعتمد السعة الحرارية المولية لمادة صلبة على خاصية للمادة تسمى "درجة ديباي" <math> \Theta_\mathrm{D} </math>
:
:<math> c_V(T) = 9R \cdot \left(\frac{T}{\Theta_\mathrm{D}} \right)^3 \int_0^{\frac{\Theta_D}{T}} \frac{x^4 \cdot \mathrm e^x}{\left(\mathrm e^x-1 \right)^2} \mathrm dx </math>
سبق نموذج ديباي نموذج لأينشتاين ولكن اتضح أن نموذج أينشتاين لا يعطي قيما تتفق مع القياسات. والفرق بين النموذجين هو أن أينشتاين اعتبر أن الذرات في المادة تهتز بنفس تردد
== السعة الحرارية لغاز مثالي ==
السطر 62 ⟵ 65:
على الأخص في الغازات تعتمد السعة الحرارية على الظروف المحيطة. ولهذا نفرق بين السعة الحرارية عند ثبات الضغط ''C<sub>p</sub>'' وبين السعة الحرارية للغاز عند ثبات الحجم ''C<sub>V</sub>''.
فعند ثبات الحجم يحدث [[تغير حالة|تغير الحالة]] عن طريق إمداد الغاز بحرارة من الخارج فتعمل على ارتفاع [[درجة حرارة]]
أي أنه في حالة ثبات الضغط يستهلك جزء من الحرارة التي تمد بها الغاز من الخارج في أداء شغل حجمي. لذلك لا بد من إمداد الغاز بكمية أكبر من الحرارة في حالة ثبات الضغط لرفع درجة حرارته درجة واحدة عن كمية الحرارة الواجدب إمدادها للغاز في حالة ثبات الحجم لرفع درجة حرارته درجة واحدة.
بانسبة [[غاز مثالي|لغاز مثالي]] تنطبق المعادلة
:<math>\,C_p = C_V + N\,k_B = C_V + n\,R </math>
السطر 77 ⟵ 80:
: <math>R=N_A\,k_B</math> [[ثابت الغازات العام]].
بالنسبة لواحد [[مول]] من الغاز تنطبق المعادلة
:<math>\,C_{mol,p} = C_{mol,V} + R </math>.
السطر 83 ⟵ 86:
'''مـــــثال : '''
قياسات أجريت على غاز [[الهيدروجين]] (<math>H_2</math>) عند 20 [[درجة مئوية]] وضغط جوي 1,013 [[بار]]
* مع المحافظة على ثبات الضغط: <math>c_p = 14{,}24\, \mathrm{kJ/(kg\, K)}</math>
* عند المحافظة على ثبات الحجم
نجد اختلافا طفيفا في الفرق بين القيمتين المقاستين عمليا والقيمتين المحسوبتين نظريا :
السطر 95 ⟵ 98:
{{مفصلة|معامل ثبات الاعتلاج}}
يعرف معامل ثبات الاعتلاج [[غاز مثالي|لغاز مثالي]] بأنه حاصل قسمة السعة الحرارية المولية عند ثبات الضغط
:<math> \kappa=\frac{C_p}{C_V}=\frac{C_{mol,p}}{C_{mol,V}} </math>
فإذا كان معامل ثبات الاعتلاج <math>\kappa </math> معروفا فيمكننا حساب السعتين الحراريتين لغاز مثالي من المعادلة
: <math>C_{mol,p} - C_{mol,V} = R</math>
|