حث كهرومغناطيسي: الفرق بين النسختين
| [نسخة منشورة] | [نسخة منشورة] |
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
ط بوت:التعريب V3.4 |
ط بوت:الإبلاغ عن رابط معطوب أو مؤرشف V2.6 |
||
سطر 10:
|publisher=[[لونجمان|Longmans, Green, & Co.]]
}}</ref>]]
'''التحريض'''<ref>[http://www.aec.org.sy/aecmag/Dictionary/pages/I.htm هيئة الطاقة الذرية - سورية] {{Webarchive|url=http://web.archive.org/web/20160621155346/http://www.aec.org.sy:80/aecmag/Dictionary/pages/I.htm |date=21 يونيو 2016}}</ref> أو '''الحثّ الكهرومغناطيسي''' أو '''المغناطِيسيّ''' إنتاجُ [[قوة محركة كهربائية|قوّة محرِّكَةٍ كهربائيّة]] (أي جهد كهربائيّ أو فولتاج) عبر [[موصل كهربائي|موصلٍ كهربائيّ]] في مجال مغناطيسيّ مُتغيّر.
يُنسب الفضل إلى مايكل فاراداي باكتشاف الحثّ عام 1831، و إلى [[جيمس كلارك ماكسويل]] بوصف الحثّ رياضيَّاً بـ''[[قانون فاراداي]]''. كذلك يصف ''[[قانون لنز]]'' اتجاه الحقل المُحرَّض. عُمِّمَ قانون فاراداي فيما بعد ليُصبِحَ ''معادلة ماكسويل-فاراداي'' إحدى [[معادلات ماكسويل|أربع معادلات]] في نظرية جيمس كلارك ماكسويل للكهرومغناطيسيّة.
سطر 23:
قام فاراداي في أول تجربة علنيّة (في 29 أغسطس/آب 1831) بلف سلكين حول جانبين متقابلين من حلقة معدنيّة "[[طارة]]". توقَّع فاراداي، اعتماداً على فهمه ل[[مغناطيس كهربي|لمغناطيس الكهربيّ]]، أنه عندما يبدأ التيّار بالتدفُّق في أحد السلكين، سينتقل نوعٌ من الموجات عبر الحلقة المعدنيّة و يُسبّب بعض التأثيرات الكهربائيّة على الجانب المقابل، لذا قام بوصل أحد السلكين إلى مقياس جلفانيّ، و راقبه بعد أن وصل السلك الآخر ببطاريّة. رأى فاراداي حينها تيّاراً عابراً عندما وصل السك بالبطاريّة و آخر عندما فصل السلك عنها أطلق عليهما اسم "موجة من الكهرباء".<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 182-3</ref> كان هذا التحريض عائداً للتغيُّر الحاصل في التدفُّق المغناطيسيّ، و الذي حدث عندما تم توصيل السلك بالبطاريّة و من ثُمّ فُصلَ عنها.<ref name=Giancoli/> و خلال شهرين من هذه التجربة، وجد فاراداي ظواهر أُخرى عديدة ناجمة عن التحريض الكهرومغناطيسيّ. على سبيل المثال، فقد رأى فاراداي تيارات عابرة عندما قام بزلق مغناطيس ذو شكل قضيبيّ داخل و خارج وشيعة (ملف من الأسلاك)، نجم عنه توليد تيار ثابت (أو مستمر DC)، تظاهر هذا التيّار بدوران قرص نجاسيّ مُثبَّت من مركزه قرب المغناطيس.<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 191–5</ref>
شرح فاراداي التحريض الكهرومغناطيسيّ باستخدام مفهوم أسماه بخطوط القوّة، إلا أن علماء ذلك الوقت رفضوا أفكار فاراداي النظريّة، و كانت أهم الأسباب رفضهم أنها لم تكن مُصاغة رياضيّاً،<ref name=Williams510>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 510</ref> باستثناء [[جيمس كلارك ماكسويل]] الذي استخدم أفكار فاراداي لبناء نظريته الكهرومغناطيسيّة الكميّة.<ref name=Williams510/><ref>Maxwell, James Clerk (1904), ''A Treatise on Electricity and Magnetism'', Vol. II, Third Edition. Oxford University Press, pp. 178–9 and 189.</ref><ref name="IEEUK">[http://www.theiet.org/about/libarc/archives/biographies/faraday.cfm "Archives Biographies: Michael Faraday", The Institution of Engineering and Technology.] {{Webarchive|url=http://web.archive.org/web/20110929004417/http://www.theiet.org/about/libarc/archives/biographies/faraday.cfm |date=29 سبتمبر 2011}}</ref> ففي نموذج ماكسويل يتم التعبير عن جانب الوقت المتغيّر من التحريض الكهرومغناطيسيّ بمعادلة تفاضليّة، أشار إليها [[أوليفر هيفسايد]] باسم قانون فاراداي على الرغم من اختلافها قليلاً عن صيغة فاراداي الأصليّة إضافةً إلى عدم وصفها للمجالات الكهرومغناطيسيّة الحركيّة. حالياً يُقرُّ بصيغة هيفسايد (انظر [[حث كهرومغناطيسي#معادلة ماكسويل-فاراداي|معادلة ماكسويل-فاراداي]]) ضمن إطار مجموعة معادلات تُعرف باسم [[معادلات ماكسويل]].
عام 1843 صاغ [[هنريش لينز]] القانون الذي سُميَ فيما بعد باسمه، لوصف "التدفُّق عبر الحلقة). يتميز قانون لنز بإعطائه لاتجاه [[قوة محركة كهربائية|القوّة المحرّكة الكهربائيّة]] المتحرّضة و اتجاه التيّار الناتج عن التحريض الكهرومغناطيسيّ.
| |||