قانون كوري: الفرق بين النسختين

تم إضافة 3 بايت ، ‏ قبل 3 سنوات
ط
بوت:إصلاح الوصلات، إزالة التشكيل
ط (بوت: وسوم صيانة، أضاف وسم بدون مصدر)
ط (بوت:إصلاح الوصلات، إزالة التشكيل)
== وصف القانون ==
[[ملف: magnetization2.jpg|thumb |left |300px|اعتماد ''' مغناطيسية M مادة''' ذات [[مغناطيسية مسايرة]] على الحرارة ، (التناسب عكسي) .]]
 
 
تتكون المادة من [[ذرة|ذرات]] مكونة من [[نواة الذرة]] نواة ثقيلة موجبة الشحنة ، وتحوم حولها [[إلكترون|إلكترونات]] في مدارات . ومن صفات الإلكترون أن له [[عزم مغزلي]] - أي يدور حول نفسه - ومقدار [[عدد كم مغزلي|وعدد كمه المغزلي]] يساوي 1/2 . لذلك يتصرف الإلكترون وبالتالي الذرة كما لو كان مغناطيسا صغيرا له [[عزم مغناطيسي]] ، ويمكن ان يتفاعل مع مجال مغناطيسي خارجي.
 
 
نفترض حالة جسيم له [[عزم مغزلي]] مساويا 1/2 كنموذج حيث يتخذ العزم المغزلي اتجاه المجال المغناطيسي المسلط عليه من الخارج. ويتسم الإلكترون ب [[عزم مغناطيسي]] نظرا لدورانه حول نفسه ، وهو يتأثر بالمجال المغناطيسي الخارجي ويتخذ نفس اتجاهه وهو في ذلك يتصرف تصرف مغناطيس ثنائي القطب صغير. ويتخذ العزم المغناطيسي للإلكترون هذا الاتجاه إذا كان ذلك يضمن له أن يحتل طاقة صغيرة ، وأن يكون الاتجاه العكسي مقترنا بأن يضطره لشغل طاقة أعلى لا تناسبه .
 
* [[توزيع بولتزمان]] : بزيادة درجة الحرارة تزيد احتمال العزم المغناطيسي للإلكترون أن يتخذ اتجاها معاكسا لاتجاه المجال المغناطيسي الخارجي.
* [[طاقة حركية|الطاقة الحركية]] للجسيم: فالجسيم يزداد اهتزازا وحركة كلما ارتفعت درجة الحرارة مما يجعله يخرج عن الاتجاه الموازي للمجال الخارجي .
* [[طاقة حركية|الطاقة الحركية]] للجسيم: فالجسيم يزداد اهتزازا وحركة كلما ارتفعت درجة الحرارة مما يجعله يخرج عن الاتجاه الموازي للمجال الخارجي .
 
[[قابلية مغناطيسية|القابلية المغناطيسية]] <math>\chi_\mathrm{m}</math> تعتمد على عدد العزوم المغناطيسية التي تتخذ نفس اتجاه المجال المغناطيسي الخارجي وعدد العزوم التي تتخذ الاتجاه المعاكس . ولحساب القابلية المغناطيسية فلا بد من أخذ شدة المحال المغناطيسي الخارجي وكذلك التأثيرات الحرارية المعاكسة في الحسبان. وتعبر معادلة بريلوين عن تلك الخصائص الكمومية بطريقة صحيحة لحساب القابلية المغناطيسية.
 
ويمثل قانون كوري حالة خاصة لدالة بريلوين لمجال مغناطيسي ضعيف ودرجات حرارة عالية.
 
:<math> \chi_\mathrm{m} = \frac{C}{T} </math> (قانون كوري)
حيث:
 
: <math>\mu_0</math> [[نفاذية الفراغ]],
 
:<math>n</math> [[كثافة]] الجسيمات ,
 
== استنباطه لجسيمات ذات [[عزم مغزلي]] 1/2 ==
 
 
يعتمد العزم المغناطيسي للإلكترون على <math>\vec{\mu}</math> على [[عزم مغزلي|عزمه المغزلي]]
حيث :
 
: <math>B</math> هي جزء من [[كثافة الفيض المخناطيسي]] الذي يمثل فرق الطاقة بين [[مستوى طاقة]] [[الإلكترون]] 1/2 ومستوى الطاقة للإلكترون -1/2 .
 
ويبلغ ذلك الفرق في طاقتي الحالتين :
 
:<math>\Delta\,E\;=\;E_{m_s=+\frac{1}{2}}\;-\;E_{m_s=-\frac{1}{2}}\;=\;g_s\,\mu_\mathrm{B}\,B</math>
حيث:
 
:<math>k_\mathrm{B}</math> [[ثابت بولتزمان]] ,
 
:<math>T</math> [[درجة الحرارة]] [[كلفن]].
حيث :
 
: <math>\mu_{z, m_s}</math> متجه العزم المغناطيسي للإلكترون في اتجاه المجال المغناطيسي الخارجي ،
 
:<math> \mu_{z, m_s}\;=\;g_s\,\mu_\mathrm{B}\,\,m_s </math>
:<math> \chi_\mathrm{m}\;=\;\frac{\partial M}{\partial B} </math>
 
والآن يمكن الحصول على "قانون كوري" في حالة تقريبية وذلك بافتراض أن المجال المغناطيسي الخارجي ضعيف وان درجة الحرارة مرتفعة نسبيا (فلا يكون لأحد منهما تاثير على الآخر):
 
:<math>\chi_\mathrm{m}\;=\;\frac{C}{T} \quad\quad\quad \mathsf{by} \quad\quad\quad \frac{\Delta\,E}{k_\mathrm{B}\,T}\;\ll\;1 </math>
* [[ثابت كوري]]
* [[معامل لاندي]]
* [[استبقائية|الاستبقائيّة]]
* [[مغناطيسية حديدية]]
* [[مغناطيسية مسايرة]]
 
== وصلات خارجية ==
 
 
 
{{هامش-فيزياء}}