قانون كوري: الفرق بين النسختين

== وصف القانون ==

[[ملف: magnetization2.jpg|thumb |left |300px|اعتماد ''' مغناطيسية M مادة''' ذات [[مغناطيسية مسايرة]] على الحرارة ، (التناسب عكسي) .]]

 

تتكون المادة من [[ذرة|ذرات]] مكونة من [[نواة الذرة]] نواة ثقيلة موجبة الشحنة ، وتحوم حولها [[إلكترون|إلكترونات]] في مدارات . ومن صفات الإلكترون أن له [[عزم مغزلي]] - أي يدور حول نفسه - ومقدار [[عدد كم مغزلي|وعدد كمه المغزلي]] يساوي 1/2 . لذلك يتصرف الإلكترون وبالتالي الذرة كما لو كان مغناطيسا صغيرا له [[عزم مغناطيسي]] ، ويمكن ان يتفاعل مع مجال مغناطيسي خارجي.

 

نفترض حالة جسيم له [[عزم مغزلي]] مساويا 1/2 كنموذج حيث يتخذ العزم المغزلي اتجاه المجال المغناطيسي المسلط عليه من الخارج. ويتسم الإلكترون ب [[عزم مغناطيسي]] نظرا لدورانه حول نفسه ، وهو يتأثر بالمجال المغناطيسي الخارجي ويتخذ نفس اتجاهه وهو في ذلك يتصرف تصرف مغناطيس ثنائي القطب صغير. ويتخذ العزم المغناطيسي للإلكترون هذا الاتجاه إذا كان ذلك يضمن له أن يحتل طاقة صغيرة ، وأن يكون الاتجاه العكسي مقترنا بأن يضطره لشغل طاقة أعلى لا تناسبه .

 

* [[توزيع بولتزمان]] : بزيادة درجة الحرارة تزيد احتمال العزم المغناطيسي للإلكترون أن يتخذ اتجاها معاكسا لاتجاه المجال المغناطيسي الخارجي.

 

[[قابلية مغناطيسية|القابلية المغناطيسية]] <math>\chi_\mathrm{m}</math> تعتمد على عدد العزوم المغناطيسية التي تتخذ نفس اتجاه المجال المغناطيسي الخارجي وعدد العزوم التي تتخذ الاتجاه المعاكس . ولحساب القابلية المغناطيسية فلا بد من أخذ شدة المحال المغناطيسي الخارجي وكذلك التأثيرات الحرارية المعاكسة في الحسبان. وتعبر معادلة بريلوين عن تلك الخصائص الكمومية بطريقة صحيحة لحساب القابلية المغناطيسية.

 

 

:<math> \chi_\mathrm{m} = \frac{C}{T} </math> (قانون كوري)

حيث:

 

 

:<math>n</math> [[كثافة]] الجسيمات ,

 

== استنباطه لجسيمات ذات [[عزم مغزلي]] 1/2 ==

 

يعتمد العزم المغناطيسي للإلكترون على <math>\vec{\mu}</math> على [[عزم مغزلي|عزمه المغزلي]]

حيث :

 

 

 

:<math>\Delta\,E\;=\;E_{m_s=+\frac{1}{2}}\;-\;E_{m_s=-\frac{1}{2}}\;=\;g_s\,\mu_\mathrm{B}\,B</math>

حيث:

 

 

:<math>T</math> [[درجة الحرارة]] [[كلفن]].

حيث :

 

 

:<math> \mu_{z, m_s}\;=\;g_s\,\mu_\mathrm{B}\,\,m_s </math>

:<math> \chi_\mathrm{m}\;=\;\frac{\partial M}{\partial B} </math>

 

 

:<math>\chi_\mathrm{m}\;=\;\frac{C}{T} \quad\quad\quad \mathsf{by} \quad\quad\quad \frac{\Delta\,E}{k_\mathrm{B}\,T}\;\ll\;1 </math>

* [[ثابت كوري]]

* [[معامل لاندي]]

* [[مغناطيسية حديدية]]

* [[مغناطيسية مسايرة]]

 

== وصلات خارجية ==

 

{{هامش-فيزياء}}