ويكيبيديا

جرافتون: الفرق بين النسختين

تصفح التاريخ تفاعلياً
[نسخة منشورة][نسخة منشورة]
→ التعديل السابقالتعديل اللاحق ←
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
مرئينص الويكي
ط نقل لا روسا صفحة جزيئات الجاذبية (جرافيتون) إلى جرافتون: دمج
نسخة مستقرة بلا ترجمة آلية
سطر 1:
{{صندوق معلومات جسيم
{{مصدر|تاريخ=يوليو 2016}}
| bgcolour =
في الفيزياء، وgraviton هو جسيم أولي افتراضي التي تتوسط قوة الجاذبية في إطار نظرية الحقل الكمومي. إذا كان موجودا، ومن المتوقع أن تكون عديمة الكتلة (لأن قوة الجاذبية تظهر أن يكون نطاق غير محدود) ويجب أن تكون بوزون تدور 2 graviton. تدور ينبع من حقيقة أن مصدر الجاذبية هو موتر الإجهاد للطاقة، وهو موتر المرتبة الثانية (مقارنة الكهرومغناطيسية تدور 1 الفوتون، مصدر الذي هو تيار أربع سنوات، وهو موتر المرتبة الأولى). بالإضافة إلى ذلك، يمكن إثبات أن أي عديمة الكتلة الحقل تدور 2 من شأنه أن يؤدي إلى قوة تمييزه عن الجاذبية، لأن عديمة الكتلة تدور 2 يجب الحقل الزوجين (التفاعل مع) موتر الإجهاد-الطاقة في بنفس الطريقة التي حقل الجاذبية هل. كما نرى في graviton هو مفترض، فإن اكتشافه توحيد نظرية الكم مع الجاذبية. [4] هذه النتيجة تشير إلى أنه إذا تم اكتشاف عديمة الكتلة تدور 2 جسيم، فإنه يجب أن يكون graviton، بحيث التحقق التجريبي الوحيد المطلوب لgraviton قد يكون ببساطة اكتشاف عديمة الكتلة تدور 2 الجسيمات. [5]
| اسم = جرافتون
 
| الصورة =
== نظرية ==
| تعليق =
وبوساطة قوات أخرى معروفة أربعة من الطبيعة من خلال الجسيمات الأولية: الكهرومغناطيسية التي كتبها الفوتون، والتفاعل القوي من قبل غلوونس، مجال هيغز بوسون هيغز من قبل، والتفاعل الضعيف من بوزونات W و Z. الفرضية هي أن تفاعل الجاذبية وتتوسط بالمثل من قبل - لم تكتشف حتى الآن - الابتدائية الجسيمات، أو ما يعرف ب graviton. في الحد الكلاسيكي، فإن نظرية النسبية العامة للحد من ومطابقة للقانون نيوتن للجاذبية في الحد المجال الضعيف. [6] [7] [8]
| عدد الأنواع =
 
| تصنيف =
=== وإعادة التطبيع Gravitons ===
| تكوين = [[جسيم أولي]]
عندما تصف التفاعلات graviton، والنظرية الكلاسيكية (أي مخططات الشجرة) والتصويبات semiclassical (المخططات حلقة واحدة) تتصرف بشكل طبيعي، ولكن الرسوم البيانية فاينمان مع اثنين (أو أكثر) حلقات تؤدي للأشعة فوق الخلافات. وهذا هو، نتائج لانهائية التي لا يمكن إزالتها لأن النسبية العامة الكم ليست (perturbatively) renormalizable، على عكس الديناميكا الكهربائية الكمومية. [مشكوك فيها - مناقشة] وهذا هو، في المعتاد الطرق (اضطرابي) الفيزيائيين حساب احتمال أن الجسيمات سوف تنبعث أو تمتص وgraviton تعطي أجوبة لا معنى لها ونظرية تفقد قوتها التنبؤية. هذه المشاكل، جنبا إلى جنب مع بعض الألغاز المفاهيمية، تشير إلى أن نظرية أكثر اكتمالا من النسبية العامة الكم يجب أن تصف سلوك بالقرب من مقياس بلانك. [بحاجة لمصدر]
| عائلة = [[بوزون]]
 
| مجموعة = [[بوزون قياسي]]
=== مقارنة مع غيرها من القوى ===
| جيل =
وخلافا للشركات قوة من القوى الأخرى، الجاذبية تلعب دورا خاصا في النسبية العامة في تحديد الزمكان في الأحداث التي تجري. في بعض الوصف، ويعدل النظر عن "شكل" الزمكان نفسه، والجاذبية هي نتيجة لهذا الشكل، وهي فكرة للوهلة الأولى قد يبدو من الصعب أن تتطابق مع فكرة وجود القوة المؤثرة بين الجسيمات. [9] لأن diffeomorphism لا يسمح ثبات نظرية أي خلفية الزمكان معينة لكي أفرد كخلفية الزمكان "الحقيقية"، وقال النسبية العامة لتكون خلفية مستقلة. في المقابل، فإن النموذج القياسي ليس الخلفية المستقلة، مع فضاء مينكوفسكي تتمتع بوضع خاص كخلفية الزمكان الثابتة. [10] وهناك حاجة إلى نظرية الثقالة الكمومية من أجل التوفيق بين هذه الاختلافات. [11] ما إذا كان ينبغي لهذه النظرية تكون خلفية مستقلة هي مسألة مفتوحة. إن الجواب على هذا السؤال تحدد فهمنا ما يلعب دور محددة الجاذبية في مصير الكون. [12]
| تفاعل = [[ثقالة (فيزياء)|الجاذبية]]
 
| جسيم =
=== في النظريات المضاربة Gravitons  ===
| جسيم مضاد = نفسه
نظرية الأوتار تتوقع وجود gravitons وتفاعلاتها واضحة المعالم. A graviton في نظرية الأوتار اضطرابي هو سلسلة مغلقة في دولة الذبذبات المنخفضة الطاقة خاصة جدا. ويمكن أيضا نثر gravitons في نظرية الأوتار يتم حسابها من وظائف ارتباط في نظرية الحقل امتثالي، وفقا لما تمليه المراسلات الإعلانات / وتمويل الإرهاب، أو من نظرية المصفوفة. [بحاجة لمصدر]
| حالة = [[فرضية|افتراضي]]
 
| نظرية = 1930s<ref>{{cite conference|title=Notes for a brief history of quantum gravity |last=Rovelli |first=C. |conference=9th Marcel Grossmann Meeting in Roma |year=2000 |id={{arXiv|gr-qc/0006061v3}} |month=July |page=p.5}}</ref><br/>عادة يعزى إلى ديمتري ايفانوفتش بلوخنتسيف وشريكه جال بيرين عام 1934<ref>{{cite journal|author=Blokhintsev, D.I.; Gal'perin, F.M. |year=1934 |pages=pp.147–157 |journal=Pod Znamenem Marxisma |volume=6 |title=Gipoteza neitrino i zakon sokhraneniya energii (Neutrino hypothesis and conservation of energy) |language=Russian}}</ref>
وهناك سمة من gravitons في نظرية الأوتار هو أنه، كسلاسل مغلقة دون النهاية، فإنها لن تكون ملزمة لالأغشية ويمكن أن تتحرك بحرية بينهما. إذا كنا نعيش على الغشاء (كما افترض نظريات الغشاء) هذا "التسرب" من gravitons من الغشاء إلى الفضاء الأبعاد أعلى يمكن أن يفسر لماذا الجاذبية هي تلك القوة الضعيفة، وgravitons من الأغشية الأخرى المتاخمة لمنطقتنا يمكن أن توفر إمكانات تفسير المادة المظلمة. ومع ذلك، إذا كانت gravitons على التحرك بحرية تماما بين الأغشية هذا من شأنه أن يخفف الثقل الكثير، مما تسبب في انتهاك للقانون التربيع العكسي نيوتن. لمكافحة هذه، وجدت ليزا راندال أن الغشاء ثلاث سنوات (مثل بلدنا) سيكون له جاذبية خاصة بها، ومنع gravitons من الانجراف بحرية، وربما أدى إلى خطورة المخفف نلاحظ مع الحفاظ على ما يقرب معكوس قانون نيوتن متر مربع. [13 ] انظر الغشاء علم الكونيات.
| مكتشف = —
 
| رمز = g، G<ref>عادة يستخدم هذا الرمز (G) حتى لا يتشابك مع (g) رمز [[غلوون]]</ref>
وهناك نظرية أحمد فرج علي وSaurya داس يضيف التصحيحات ميكانيكية الكم (باستخدام مسارات بوم) لالجيوديسية النسبية العامة. إذا أعطيت gravitons كتلة صغيرة ولكنها غير الصفر، فإنه يمكن أن يفسر الثابت الكوني دون الحاجة إلى الطاقة المظلمة وحل صغر [المرجو التوضيح] مشكلة. [14]
| كتلة = 0
 
| العمر = ثابت
== الملاحظة التجريبية ==
| اضمحلال الجسيم =
الكشف لا لبس فيه gravitons الفردية، وإن لم يكن محظورا بموجب أي قانون أساسي، مستحيل مع أي كشف معقول جسديا. [15] والسبب هو المقطع العرضي منخفضة للغاية لتفاعل gravitons مع المسألة. على سبيل المثال، كاشف مع كتلة كوكب المشتري، و 100٪ كفاءة، وضعت في مدار قريب حول نجم نيوتروني، يتوقع فقط لمراقبة graviton واحدة كل 10 سنوات، حتى في ظل أفضل الظروف. سيكون من المستحيل أن تميز هذه الأحداث من الخلفية النيوترونات، لأن أبعاد الدرع النيوترينو المطلوبة من شأنه أن يضمن الانهيار إلى ثقب أسود. [15]
| شحنة كهربائية = 0&nbsp;[[شحنة أولية|e]]
 
| color_charge =
ومع ذلك، والتجارب للكشف عن موجات الجاذبية، والتي يمكن أن ينظر إليها على أنها دول متماسكة العديد من gravitons، لا تزال جارية (مثل LIGO والعذراء). على الرغم من أن هذه التجارب لا يمكن الكشف عن gravitons الفردية، لأنها قد توفر معلومات حول خصائص معينة من graviton. [16] على سبيل المثال، إذا لوحظت موجات الجاذبية لنشر أبطأ من ج (سرعة الضوء في الفراغ)، وهو ما يعني ضمنا أن graviton ديه كتلة (ومع ذلك، موجات الجاذبية يجب نشر أبطأ من "ج" في منطقة ذات كثافة كتلة غير صفرية إذا أريد لها أن تكون قابلة للكشف). [17] الأرصاد الفلكية للالكينماتيكا من المجرات، وخاصة مشكلة دوران المجرة وتعديلها ديناميات النيوتونية، قد يشير نحو gravitons وجود غير صفرية الجماعية. [18]
| دوران = 2
 
| num_spin_state= 2
== الصعوبات والقضايا العالقة ==
}}
معظم النظريات التي تحتوي على gravitons تعاني من مشاكل حادة. مساع لتوسيع نطاق نموذج قياسي أو غيرها من نظريات المجال الكمي بإضافة gravitons اجهت صعوبات النظرية خطيرة في الطاقات العالية (العمليات التي تنطوي على طاقات تقارب أو تزيد عن حجم بلانك) بسبب اللامتناهي الناشئة بسبب التأثيرات الكمومية (من الناحية التقنية، الجاذبية هي nonrenormalizable ). منذ النسبية العامة وميكانيكا الكم الكلاسيكية ويبدو أن تتعارض في مثل هذه الطاقات، من الناحية النظرية، وهذا الوضع ليس يمكن الدفاع عنه. أحد الحلول الممكنة هو استبدال الجزيئات مع السلاسل. نظريات سلسلة قابلة للنظريات الكم الجاذبية، بمعنى أنها تقلل إلى النسبية العامة الكلاسيكية بالإضافة إلى نظرية المجال في الطاقات المنخفضة، ولكن هل الكم بالكامل الميكانيكية، تحتوي على graviton، ويعتقد أن تكون متسقة رياضيا.
 
في [[الفيزياء]]، '''الجرافتون''' هو [[جسيم أولي]] افتراضي [[حامل القوة|حامل لقوة]] [[الجاذبية]] في اطار [[نظرية الحقل الكمومي]]. في حال وجوده، يجب أن يكون الجرافتون عديم الكتلة ([[الجاذبية|قوة الجاذبية]] ذات مدى لانهائي)، و[[بوزون]] ذو [[عدد كم مغزلي]] مساو ل 2. ذلك بسبب أن أصل [[الجاذبية]] هو [[موتر|موتر اجهاد – طاقة]] من الدرجة الثانية. بالإضافة من الممكن ملاحظة أن أي مجال عديم الكتلة وذو [[عدد كم مغزلي]] مساو ل 2 سيتعذر تمييزه عن [[الجاذبية]]، بسبب أن المجال عديم الكتلة ذو عدد كم مغزلي مساو ل 2 يجب أن يتفاعل مع [[موتر|موتر الاجهاد-الطاقة]] بنفس طريقة تفاعل [[الجاذبية|حقل الجاذبية]]. تقترح هذه النتيجة أنه إذا تم اكتشاف [[جسيم أولي|جسيم]] عديم الكتلة وذو [[عدد كم مغزلي]] ل 2 فإنه يجب أن يكون الجرافتون، بحيث أن التحقق التجريبي الوحيد المطلوب للجرافتون هو ببساطة اكتشاف [[جسيم أولي|جسيم]] عديم الكتلة وذو [[عدد كم مغزلي]] مساو ل 2.
== مصادر ==
{{مراجع}}
{{جسيمات}}
{{شريط بوابات|فيزياء}}
 
{{بذرة فيزياء الجسيمات}}
{{ضبط استنادي}}
 
{{ميكانيكا الكم}}
[[تصنيف:بوزونات]]
[[تصنيف:بوزونات قياسية]]
[[تصنيف:جاذبية كمية]]▼
[[تصنيف:جسيمات افتراضية أولية]]
▲[[تصنيف:جاذبية كمية]]
[[تصنيف:نظرية الأوتار]]
مجلوبة من «https://ar.wikipedia.org/wiki/جرافتون»