شدة المجال المغناطيسي: الفرق بين النسختين

[مراجعة غير مفحوصة][مراجعة غير مفحوصة]
تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى
سطر 41:
:<math>H = \frac{I r^2}{2(x^2 + r^2)^{3/2}}</math>
 
 
=== لولب أسطواني ===
[[ملف:Solenoid-1.png|left|thumb|ملف اسطواني.]]
[[ملف:VFPt Solenoid correct2.svg|left|thumb|right|المجال المغناطيسي في لولب اسطواني (في مقطع ). لفات اللولب معلمة بالإشارة „ד (اتجاه التيار يدخل الصفحة) والعلامة „·“ (التيار يخرج من الصفحة) .]]
 
إذا كان طول اللولب
 
''l'' و [[قطر (هندسة)|قطره]] ''D'' و ''N'' عدد اللفات و كانت شدة التيار ]] ''' المارة في اللولب ت, فإننا نقيس شدة المجال المغناطيسي ''H'' طبقا للمعادلة:
 
:<math>H = \frac{I \cdot N}{\sqrt{l^2 + D^2}}</math>
 
Handelt es sich um eine langgestreckte Spule (Länge viel größer als Durchmesser, für kurze Spulen existieren nur Näherungsformeln), kann man obige Formel vereinfachen und erhält:
 
:<math>H = \frac {I \cdot N} {l} = \frac {U_m} {l} = \frac {\Theta} {l}</math>
 
Das Produkt ''I'' · ''N'' wird auch Amperewindungszahl oder als magnetische Spannung ''U<sub>m</sub>'' bezeichnet, die magnetische Spannung - durch historisch bedingte Begriffsbildung - auch als [[Durchflutung|magnetische Durchflutung]] mit dem Formelzeichen ''&Theta;''.
 
An den beiden Enden der Spulenachse ist ''H'' genau halb so groß wie in der Mitte. Im Innenraum der Spule ist ''H'' fast unabhängig vom Abstand zur Spulenachse und annähernd homogen. Starke Abweichungen misst man erst an den Enden der Spule.
 
== العلاقة بين شدة المجال المغناطيسي والمجال المغناطيسي ==